Lorentz-muunnos

Relativistiset mekaniikka - mekaniikka, joka tutkii liikettä elinten nopeuksilla lähes valonnopeudella.

Pohjalta erityisten suhteellisuusteoria analysoida käsite samanaikaisuuden kaksi tapahtumia, jotka tapahtuvat eri inertiaalikoordinaatistot. Tämä on laki Lorentz. Ottaen huomioon kiinteän järjestelmän jäähdytys- ja H1O1U1 järjestelmä, joka liikkuu suhteessa nopeuden jäähdytysjärjestelmän V. Otamme käyttöön merkintä:

HOU = K = K1 H1O1U1.

Oletamme, että molemmat järjestelmät ovat erityisen asennus aurinkokennojen, jotka sijaitsevat pisteissä AC ja A1C1. Niiden välinen etäisyys on sama. Täsmälleen keskellä A ja C välissä, A1 ja C1 ovat, vastaavasti, B ja B1 kaistan sijoittaminen lamput. Kuten syttyvät samanaikaisesti hetkellä, jolloin B ja B1 ovat vastapäätä toisiaan.

Oletetaan, että alkuperäisen aikataulun K ja K1 ovat linjassa, mutta niiden välineitä on siirretty toisistaan. Liikkeen aikana suhteessa K K1 nopeus V kerrallaan B ja B1 yhtä. Tässä vaiheessa aikaa sipulit, jotka ovat näiden pisteiden syttyy. Tarkkailija, joka sijaitsee järjestelmän K1 havaitsee samanaikainen esiintyminen valon A1 ja C1. Samoin, tarkkailija järjestelmässä K korjaa samanaikaisesti ulkonäkö valon A ja C. Tässä tapauksessa, jos tarkkailija K poimii valonjako järjestelmä K1, hän huomaa, että valo, joka on peräisin B1 ei tule samanaikaisesti jopa A1 ja C1- . Tämä johtuu siitä, että K1 järjestelmä siirtyy nopeudella V suhteessa K. järjestelmään

Tämä kokemus osoittaa, että tarkkailija kellot järjestelmä K1 tapahtuma A1 ja C1 esiintyy samanaikaisesti ja rajoja tarkkailijan K tällaiset tapahtumat eivät voi samanaikaisesti. Eli aikaväli riippuu viitejärjestelmällä.

Siten analyysin tulokset osoittavat, että tasa on hyväksytty klassinen mekaniikka, katsotaan mitättömäksi, nimittäin: t = t1.

Annetaan tietoa perusteet suhteellisuusteorian ja seurauksena analyysin ja koesarjassa ehdotettu Lorenz yhtälö (Lorentz), jotka parantavat klassisen Galileo muutos.

Oletetaan, että kehyksessä K on janan AB, joka koordinoi kaikki A (x1, y1, z1), B (x2, y2, z2). Vuodesta Lorentz tiedetään, että koordinaatit y1 ja y2, ja z2 ja z1 vaihtelevat Galileo muutosta. Koordinaatit x1 ja x2 puolestaan muuttaa Lorentzin yhtälöiden.

Sitten segmentin pituus AB K1 järjestelmä on suoraan verrannollinen muutokseen järjestelmän segmentin A1B1 K. Näin ollen, on olemassa relativistinen kutistuminen segmentin pituus johtuen lisääntyneestä nopeudesta.

Kohteesta Lorentz ulostulo seuraavasti: nopeudella, joka on lähellä valon nopeus, on ns aika dilataatio (kaksoset paradoksi).

Oletetaan, että kehys K aikaa kahden tapahtuman välillä määritetään siten: t = t2-t1, ja järjestelmä K1 aika kahden tapahtuman välillä on määritelty seuraavasti: t = t22-t11. Aika koordinaatistossa suhteessa, johon se katsotaan kiinteä, kutsutaan oikeaan aikaan järjestelmä. Jos oikea aika K yli oikeaan aikaan järjestelmän K1, voimme sanoa, että nopeus ei ole nolla.

Matkaviestinjärjestelmä K, hidastusaika, joka on mitattu kiinteässä järjestelmässä.

Tunnettu mekaniikka, että jos elimet liikkuvat suhteessa järjestelmään, jossa nopeuden V1 koordinaatit, ja tällainen järjestelmä on liikkuva suhteessa kiinteään koordinaatistoon nopeuden V2, nopeus elinten suhteessa kiinteään koordinaatistoon määritellään seuraavasti: V = V1 + V2.

Tämä kaava ei sovellu määrittämiseksi nopeus kehon relativistinen mekaniikka. Tällaisen mekaniikka, jossa Lorentz käytetään, on seuraava kaava pätee:

V = (V1 + V2) / (1 + V1V2 / cc).